普通電磁導體的超導現象早在1911年就被發(fā)現了,歷經較長時間的實驗和唯象理論研究后,于1957年由美國科學家馬丁(J. Bardeen)、庫柏(L. N. Cooper)和施弗里(J. R.Schrieffer)建立了超導的微觀理論,即BCS理論.有關要點是:在費米面附近,兩個動量...[繼續(xù)閱讀]

    首先可以設想一下,若高壓一對核子使其波函數交疊,則核子中的夸克就會在交疊區(qū)作公有化運動.如果壓縮眾多核子使波函數公有化區(qū)的夸克密度遠高于在一個正常核子內的密度,那么就得到一個系統(tǒng),其中充滿了準自由的夸克(更確切...[繼續(xù)閱讀]

    在μB＝0的有限溫度區(qū),這時不存在費米子行列式的符號問題,可在格點上對配分函數作Monte Carlo計算,基于配分函數,一系列熱力學量可以計算,例如系統(tǒng)的能量密度和壓強:進而再和理想氣體的斯特凡-玻爾茲曼狀態(tài)方程比較,分析是否生成...[繼續(xù)閱讀]

    當μB不為零時,由于作為概率權重的費米子行列式為復數而使基于重要抽樣的Monte Carlo算法面臨挑戰(zhàn).Z. Fodor和S. D. Katz提出了一種重新加權重的方法[36],并運用到取Staggered費米子行列式的重加權:式中,大括號是重新定義的權重因子,看上...[繼續(xù)閱讀]

    在強子相,夸克禁閉在強子里.需要強調的是,在強子相系統(tǒng)是處于熱密環(huán)境中,因而和其在真空中的狀態(tài)不同.熱密環(huán)境下的強子物理是高能重離子碰撞、核天體和核多體理論研究的熱點.這里只指出其中若干問題研究.其一,強子質量會隨...[繼續(xù)閱讀]

    當μB夠大,溫度夠低便進入到相圖中的色超導相,高密低溫的色超導區(qū).若μB>AQCD(200MeV),為極高密漸近區(qū),這里微擾QCD適用,比其相對低的為中等高密區(qū),這里要用模型理論處理.由于夸克不僅有自旋,還有色味自由度,所以庫柏對的圖樣比普...[繼續(xù)閱讀]

    到2007年,L. Mclerran和R. Pisarski在QCD大Nc展開的理論框架下提出了一種新的相圖,隨后又在PNJL等模型理論研究和實驗分析中得到支持[44].按照這個新相圖,是在禁閉相內存在一個新相,即Quarkyonic相,見圖2.2.6所示.這樣呈現出了強子相、Quarky...[繼續(xù)閱讀]

    在實驗方面,通過重離子碰撞可探測相圖中的若干區(qū)域.在高溫低重子數化學勢區(qū),有BNL的RHIC和CERN的LHC質心系能量分別高達200AGeV和5500AGeV的高能實驗,在中等溫度和中等重子數化學勢區(qū)有BNL的AGS和CERN的SPS上的實驗探測,在低溫高重子數化...[繼續(xù)閱讀]

    Friedberg和Lee的非拓撲孤子袋模型(一般稱為F-L模型)[48,49]既保留了QCD的色禁閉等主要特征,又使理論得到了簡化,可以為夸克禁閉提供一種直觀的物理解釋,而且經過Wilets等人的發(fā)展[50],在描寫強子靜態(tài)性質方面已取得了較大的成功,被認...[繼續(xù)閱讀]

    在有限溫度和密度下,考慮由拉氏密度(2.3.8)式描寫的熱平衡系統(tǒng).對σ場進行平移σ→v+σ.(2.3.23)其中,v是σ場量的熱力學平均值,v≡<σ>.(2.3.24)計入費米子化學勢μ,則場量平移后體系的有效拉氏量密度成為這里,mF和mσ分別為夸克場和...[繼續(xù)閱讀]